No.2ベストアンサー
- 回答日時:
ポテンシャル U(x) は、力を座標 x で積分したもので、一般には「力に逆らって仕事をする」ことで増加しますから
U(x) = -∫Fdx
です。
従って、これを座標で微分すれば
F = -dU/dx = -U'(x)
ということになります。
x=x0 を中心とした「対称形」のポテンシャルを有する微小範囲で
F = -U'(x - x0) = -k(x - x0) ①
という x=x0 からの変位に比例した復元力を持てば、これは「単振動」 になります。
x - x0 = X ②
と書けば
F = -kX
ですから、質量 m の物体の運動方程式は
m * d²X/dt² = - kX
となり、この一般解は
X(t) = A*sin(ωt) + B*cos(ωt)
ω = √(k/m) ③
となります。
一方、ここで x は x0 の近傍の微小変位なので
Δx = x - x0
とおくと
F(x0) = -U'(x0)
また
F(x0 + Δx) = F(x0) + ΔF
と書けば、①より
ΔF = F(x0 + Δx) - F(x0) = -U'(x0 + Δx) + U'(x0) = -k*Δx
よって
k = [ U'(x0 + Δx) - U'(x0) ]/Δx
これは Δx→0 のとき
k = U''(x0)
です。
これを③に代入すれば
ω = √[ U''(x0)/m ]
角速度 ω に対して、単振動の周期は
T = 2パイ/ω
なので、この単振動の周期は
T = 2パイ/√[ U''(x0)/m ] = 2パイ√[ m/U''(x0) ]
従って、質問文に書かれている
>2π√m/V"(x0)
の「V''(x0)」は「U''(x0)」だし、「m/V"(x0)」正しくは「m/U''(x0) 」全体がルートの中にあるという式かと思います。
また、こうなる条件として、ポテンシャル U(x) が x=x0 を中心に対称形である必要があると思います。
No.3
- 回答日時:
AN01です。
√が落ちてましたね(^-^;>T=2π√(m/(2k))=2π(m/U''(x0))
T=2π√(m/(2k))=2π√(m/U''(x0))
それと
>位置エネルギが極小になる点x0では U≒k(xーx0)^2 で近似できる
というのは、極小点付近ではU'(x)=0とみなせるので、
三次近似が無視できる範囲では2次の項だけが残る
ということです。
そういう状況なら というのが質問から抜け落ちてますね。
No.1
- 回答日時:
位置エネルギが極小になる点x0では U≒k(xーx0)^2 で近似できる。
すると物体にくわわる力は -dU/dx=-2k(xーx0)
つまり単振動。d^U/dx^2=U''(x0)=2k とすると周期は
T=2π√(m/(2k))=2π(m/U''(x0))
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