No.2ベストアンサー
- 回答日時:
No.1 に完璧な回答が出ていますが、
少し補足させてください。
微積を使わない高校物理のスタンスに則した解法です。
さて、
(1)は何も補足はありません。
(2)ですが、エネルギー保存の式を立てて解きます。
図の(A)は自然長の位置、(C)は最下点です。
(A)のとき: 運動E = 0, 位置E = 0, 弾性E = 0
(C)のとき: 運動E = 0, 位置E = -mgy1, 弾性E = k(y1)^2/2
です。最下点では速度が0になっているのがポイントです。
『(A)での力学的E = (C)での力学的E』とすればよいので、
0 = -mgy1 + k(y1)^2/2
⇔ y1 = 2L
と簡単に求まります。ただし(1)の答え k = mg/L を使っています。
次に(3)ですが、これはイメージの問題です。
結論から言うと、
『最高速点は、力の釣合いの点』です。
なぜなら、合力が下向きのときは物体は下向きに加速を続け、
そのうち力の釣合いの点まで到達します。
ここを超えると、今度は合力が上向きに変わって減速が始まるので、
結局、釣合いの点で最高速ということになります。
これはもう計算などいりません。
釣り合いの点は問題文に書いてあります。
y = L
です。単振動の考えでいけば、この点は『振動中心』です。
振幅は当然 2L - L = L となります。
########
微積を使わないとこんな感じになります。
本来なら No.1 の方のように【微分方程式】の形の運動方程式を解いて
運動の様子を記述するのが理想です。
(どちらかというと微分するのではなく積分します。)
No.1
- 回答日時:
1) ばね定数 k = 加えた力/伸びた距離 = mg/L g: 重力加速度
2) 運動方程式 mx'' = -kx + mg (下方向を + とする '' は2階微分) を t=0, x=0 という条件で解くと
x = L(1-cos(√(g/L)t))
なので自然長から 2L まで伸びますね。釣り合う位置の反対側までゆくということです。
3) v = x' = √(gL) sin(√(g/L)t) なので最高速度は √(gL)、 x=L のところで最速になります。
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