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No.3ベストアンサー
- 回答日時:
(ωは入力が面倒なんでwで代用させてもらいます。
)u(t)は周期Tの周期関数なので
u(t)=a0/2+Σ[n=1,∞] {an*cos(nwt)+bn*sin(nwt)}
とフーリエ級数に展開できる。
ここで
u(t)は偶関数なので
bn=0(n=1,2,3, ...)
また偶関数であることから
0≦t≦T/2のとき、すなわち 0≦wt≦πのとき u(t)=|A|sin(wt)≧0なので
a0=(2/T)*2∫[0,T/2]|A|sin(wt)dt
=(4|A|/T)[-cos(wt)/w][0,T/2}
=(2|A|/π){1-cos(π)}
=4|A|/π
an(n=1,2,3, ...)は
n=1のとき
an=(2/T)*2∫[0,T/2] |A|sin(wt)cos(wt)dt
=(2|A|/T)∫[0,T/2] sin(2wt)dt
=(2|A|/T)[-cos(2wt)/(2w)][0,T/2]
=(2|A|/(2wT))[1-cos(wT)]
=0 (∵wT=2π)
n≧2のとき
an=(2/T)*2∫[0,T/2] |A|sin(wt)cos(nwt)dt
=(2|A|/T)∫[0,T/2]{sin((n+1)wt)-sin((n-1)wt)}dt
=(2|A|/T)[-cos((n+1)wt)/((n+1)w)+cos((n-1)wt)/((n-1)w)][0,T/2]
=(|A|/π)[{1-cos((n+1)π)}/(n+1) -{1-cos((n-1)π)}/(n-1)]
=(|A|/π)[{1-(-1)^(n+1)}/(n+1) -{1-(-1)^(n-1)}/(n-1)]
=(|A|/π)[{1-(-1)^(n+1)}/(n+1) -{1-(-1)^(n+1)}/(n-1)]
=(|A|/π)[{1/(n+1) -1/(n-1)}+{(-1)^n}{1/(n+1) -1/(n-1)}]
=(|A|/π)[-2/(n^2-1) -2{(-1)^n}/(n^2-1)]
=-(2|A|/π){1+(-1)^n}/(n^2-1)
n=偶数(≧2)のとき
an=-4|A|/{π(n^2-1)}
n=奇数(≧3)のとき
an=0
以上まとめると
a0=4|A|/π,
an=0(n=(1以上の奇数)), an=-4|A|/{π(n^2-1)}(n=(2以上の偶数))
bn=0(n≧1)
となります。
従ってu(t)のフーリエ級数展開は次の通り。
u(t)=2(|A|/π)-4(|A|/π)Σ[k=1,∞] cos(2kwt)/(4k^2-1)
(注)グラフに書くと n や kの上限 を十分大きくとれば級数展開式のグラフと
|Asin(wt)|(wt=2π)のグラフが殆ど一致することが分かります。
この回答へのお礼
お礼日時:2012/07/08 17:30
大変詳しくお書きいただき、まことにありがとうございました!
お書きいただいた内容を大体把握できたと思いますので、これから自分の手でといて見ます。
またよろしくお願いします!
No.2
- 回答日時:
数学としては2πの区間を考えてθで積分しますが,
物理などに応用する場合,周期Tの区間で考えてtで積分することもあります。
θ=ωtで変数変換すれば,同じことです。
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