A 回答 (2件)
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No.2
- 回答日時:
速度wで動いている重心Gから観察したとき、どのような現象が見られるかを考えてみます。
重心は、中性子Aと原子核Bとを結ぶ線分上に有ることは明らかです。
そして、どの瞬間でも
AG:GB=M:m
の関係にありますから、Gから見たA,Bの速さは
衝突前:
v':w=M:m 式(1)
「 また、Gから見たAの速さv'は、相対速度の考え方から
v'=v-w 式(2) 」
(1),(2)から
w=(M/(M+m))・v 式(3)
Gから見た、衝突後のA,Bの速さは
u:U=M:m 式(4)
で、速度v'と速度w、速度uと速度Uは、互いに正反対向きの速度となっています。
ベクトルu,Uをそれぞれ、重心系(x,y座標として示しました)で成分表示すると
ベクトルu=(u・cosb,u・sinb)
式(2)を考慮すると
ベクトルu=((M/m)U・cosb,(M/m)U・sinb)
また、図から明らかなように、Bの速度ベクトルは
ベクトルU=(-U・cosb,-U・sinb)
さて、中性子と原子核との衝突は完全弾性衝突と考えて良いですから、重心は、衝突の前後でその速度を全く変えることはありません(系全体の力学的エネルギーは保存されます)。つまり、衝突後も、重心の速度はベクトルw(x軸の正の向きの速度)のままなのです。
このことを考慮して、衝突後のA,Bの速度を、静止している観察者から見た速度(u'とU')として表現してみますと
ベクトルu'=((M/m)U・cosb+w,(M/m)U・sinb) 式(5)
ベクトルU'=(w-U・cosb,-U・sinb) 式(6)
となります。衝突後のA,Bの力学的エネルギーの和Eは
E=(1/2)m・u'^2+(1/2)M・U'^2
ここで
u'^2=((M/m)U・cosb+w)^2+((M/m)U・sinb)^2
U'^2=((w-U・cosb)^2+(-U・sinb)^2
です。
衝突が完全弾性衝突ですから、このEは、衝突前の中性子Aの力学的エネルギー(1/2)m・v^2と一致しているはずです。
E=(1/2)m・u'^2+(1/2)M・U'^2=(1/2)m・v^2 式(7)
式(4),(5),(6)を(7)に代入して、Uを求めると
U=(m/(M+m))・v
となります。
これを、改めて、衝突後のBの力学的エネルギー
(1/2)M・U'^2
=(1/2)M・{((w-U・cosb)^2+(-U・sinb)^2}
に代入して計算すると、所期の値が得られます。
No.1
- 回答日時:
原子核の静止系(実験室系)における重心の速度を求める
→重心系で中性子・原子核の速度を求める
→運動量・エネルギー保存則から衝突後のそれぞれの速度を求める
→実験室系での原子核の運動エネルギー(反跳エネルギー)を求める
という流れですね。
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