電磁気学でわからないところがあります。
磁束密度が時間と共にゆっくりと変化する(ほぼ一様)。その中を質量m,電荷q>0で近似的に円運動をしている。(x-y平面とBが垂直)
(1)
ファラデーの法則を用いて粒子にはたらく電場の大きさEをdB/dtを用いて表せ。
(2)
v^2/Bが一定になることを示せ。
(ただし.v:接線方向の速さ、dr/dt,d^2r/dt^2=0)
これから
t微分の記号を○'とします。
t偏微分の記号を○*とします、
私の考え
(1)
ファラデーの法則より∇×E=-B*
面積分すると
∫(∇×E)・dS=∫-B*・dS
ストークスの定理から
∮E・dl=∫-B*・dS
2πrE=-πr^2B'→E=-B'r/2
(2)
(ただし....)の部分から2次元極座標での運動方程式からを使うと思い
m(r''-rφ'^2)=F( r方向)
m(rφ''+2r'φ')=f(θ方向)
r',r''共に0 (∵ただし....)
-mrφ'^2=F( r方向)─①
mrφ''=f(φ方向)─②
荷電粒子にはローレンツ力が働くので
F=qvB→2次元極座標ではvのθ方向はrφ'であり、力は円の中心方向であるから
F=-qrφ'Bこれを①へ代入すると
mrφ'^2=qrφ'B→mφ'=qB─③
(1)よりqE=-B'rq/2を②へ代入すると
mrφ''=-B'rq/2→mφ''=-B'q/2
③'=mφ''=qB' =B'q/2→???
(1)答えや途中式がないので答えが合っているか確認できません。あっていますか?
(2)②をどうしたらいいか分かりません。
No.2ベストアンサー
- 回答日時:
①②まではあっているので残り解説します:
以下(er)(eφ)(k)はr方向、φ方向、z方向の単位ベクトルとすると
ローレンツ力↑Fについて、速度ベクトルが↑v=rφ’(eφ)なので
↑F=q↑v×↑B=qrφ’(eφ)×B(k)=qBrφ’(er)
これからr方向の方程式は
-mrφ’²=qBrφ’・・・③
あなたの③とは符号がちがうから注意
(この問題でBがz軸の正方向を向いているならq>0だから電荷は
z軸の正側から見て時計回りに運動する、つまりφ’<0になります。)
一方(1)から↑E=(-1/2)rB’(eφ)という電場が発生しているので
これが電荷に及ぼす力は↑f=(-1/2)qrB’(eφ)
したがってφ方向の方程式は
mrφ''=(-1/2)qrB’・・・④
さてr’=0なので(d/dt)(rφ’)=rφ’’になるしv=rφ’だから
③は -mv=qBr・・・⑤
④は mv’=(-1/2)qrB’・・⑥ と変形できる。
そこで
v^2/Bが一定になるのを示すにはその時間微分
(2vv’B-v²B’)/B²=0を出せばよいが
それは⑤⑥からのv、v’を上式に入れれば出ます。
No.1
- 回答日時:
θとφをどう使い分けているのか、最後の方は何をどう計算しているのか、辺りは解読できてませんが、
とりあえず、
>F=qvB→2次元極座標ではvのθ方向はrφ'であり、
>力は円の中心方向であるから
>F= -qrφ'B
電荷q(>0)、Bが+z方向とした時、電荷qはxy平面上を時計周りに運動するのか、反時計回りに運動するのか(φ'が正なのか負なのか)は分かりますか?
誘導電場によって電子は加速する(=運動エネルギーが変化する)事になるので、まずは運動エネルギーの変化率を求めてみましょう。
回答ありがとうございます。
θではなくφでしたね。すみません。
運動エネルギーの変化に着目することなんて頭にありませんでした。
助かりました。
ありがとうございました。
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