人工衛星の運動エネルギーと位置エネルギー

こんにちわ

「地球の周りの円軌道上を回る人工衛星がある。その運動エネルギーTと無限遠を基準とした位置エネルギーTとの間には2T=-Uの関係」があるそうです。
これを証明するにはどうしたらいいのでしょう。

それと、手元に物理のテキストなどが無いため「無限遠を基準とする」という言葉自体分からないのですが、そのような言葉について解説してあるページなどありましたら、ご教授よろしくお願いします。

No.7 回答者： siegmund 回答日時： 2002/10/16 19:15

nubou さん：

> いや違うんですよｓｉｅｇｍｕｎｄ先生
> 惑星などの自然の軌道として円運動はよっぽどの偶然でない限りとらない
> すなわちそうなる確率が低いということを言いたかったのですが
> よく考えてみると静止軌道のように人工衛星を人為的に円軌道にする場合もあるわけだし
> そもそも惑星と違って人工衛星は強制的に望む軌道にするわけだから
> 円運動は十分現実的なものだという結論に達したのです

そういうことでしたか．
推測で批評がましいこと書いて，大変失礼しました．
おっしゃるとおり，エネルギーを束縛状態になるように設定して，
テキトーに初期条件つけたら円運動に(近く)なるのはよっぽどの偶然ですね．
太陽系の惑星がどれも円軌道に近い(水星と冥王星はちょっとはずれているようですが)のは
太陽系のなりたちと深くかかわっているんでしょうね．

本題からそれました．

No.6 回答者： nubou 回答日時： 2002/10/16 15:54

それで撤回されたのだろうと推測しますが：

いや違うんですよｓｉｅｇｍｕｎｄ先生
惑星などの自然の軌道として円運動はよっぽどの偶然でない限りとらない
すなわちそうなる確率が低いということを言いたかったのですが
よく考えてみると静止軌道のように人工衛星を人為的に円軌道にする場合もあるわけだし
そもそも惑星と違って人工衛星は強制的に望む軌道にするわけだから
円運動は十分現実的なものだという結論に達したのです
でも楕円軌道で考えたほうが一般的なので応用が広いということは思っていました


なおｍ≪Ｍである必要はなくｍとＭが同程度の大きさでもよいのです
そのときＭは振られていますから
Ｍを原点に取る以上非慣性系での運動になります
従って驚くべきことにＵ（ｒ）は慣性系におけるポテンシャルでないのです

No.5 回答者： siegmund 回答日時： 2002/10/16 00:32

itachi さん：

> ところで、下記のような表現では
> 上記設問の証明として足りないでしょうか？
これでもＯＫです．
というか，やっていることは No.2 の綿isの私の回答と本質的に同じです．
つまり，
T = mv^2/2
U = U=-GMm/R
mv^2/R = GMm/R^2　⇔　v^2=GM/R
から T と U の関係を導いているわけです．
私のやり方と itachi さんのやり方は多少の式変形の順の違いに過ぎません．

nubou さん：(撤回されちゃったけれど)
> 円軌道より楕円軌道のほうが現実的ですね
一般には楕円軌道になりますね．
楕円軌道ですと，中心からの距離が一定ではありませんし，
速度も一定ではありません．
したがって，各瞬間に 2T = -U と言うわけには行きません．
(それで撤回されたのだろうと推測しますが...)
でも，楕円軌道の１周期にわたって平均を取りますと(<T>，<U> で表す)，
2<T> = -<U>
の関係が成立しているのを示すことができます．

この回答へのお礼

安心しました。
楕円軌道に関する説明もありがたかったです。
ありがとうございました。また機会があればよろしくお願いいたします。

お礼日時：2002/10/18 08:28

No.4 回答者： nubou 回答日時： 2002/10/15 23:11

前言を撤回します

失礼しました

ｒを位置ベクトルとしたとき
Ｆ（ｒ）＝－Ｇ・Ｍ・ｍ・ｒ／｜ｒ｜＾３
の場は
∇×Ｆ（ｒ）≡０
であるときポテンシャルを持ちます
あるいは
ａ，ｂをそれぞれ任意の位置ベクトルとしたとき
∫（ａ→ｂ）・（Ｆ（ｒ），ｄｒ）　
がａ→ｂの経路によらないときにポテンシャルを持ちます
ただし（，）は内積
｜ｂ｜が限りなく大きいときにｂは無限遠点であるといい∞とかきます
（ｒ，ｒ）＝｜ｒ｜＾２をｔで微分すると
２（ｒ，ｄｒ／ｄｔ）＝２｜ｒ｜・ｄ（｜ｒ｜）／ｄｔ
すなわち（ｒ，ｄｒ）＝｜ｒ｜・ｄ（｜ｒ｜）であるから
無限遠点を基準とするポテンシャルの候補Ｕ（ａ）は
∫（ａ→∞）・（Ｆ（ｒ），ｄｒ）＝
－Ｇ・Ｍ・ｍ・∫（ａ→∞）・（ｒ，ｄｒ）／｜ｒ｜＾３＝
－Ｇ・Ｍ・ｍ・∫（ａ→∞）・｜ｒ｜・ｄ（｜ｒ｜）／｜ｒ｜＾３＝
－Ｇ・Ｍ・ｍ・∫（ａ→∞）・ｄ（｜ｒ｜）／｜ｒ｜＾２＝
Ｇ・Ｍ・ｍ・［１／｜ｒ｜］（ａ，∞）＝
Ｇ・Ｍ・ｍ（１／｜∞｜－１／｜ａ｜）＝－Ｇ・Ｍ・ｍ／｜ａ｜
結果が経路によらないのでＵ（ａ）はポテンシャルである
ａを改めてｒとかくと
Ｕ（ｒ）＝－Ｇ・Ｍ・ｍ／｜ｒ｜

　

この回答への補足

nubouさん、丁寧な解説ありがとうございました。
特に「無限遠」についてのイメージがやっとはっきりつかめたように思います。
ただ、私の証明に比べてずいぶん丁寧なので、あれで十分なのか少し不安です。もしお時間が許すようであればご解答お願いします。

補足日時：2002/10/16 00:01

No.3 回答者： nubou 回答日時： 2002/10/15 11:22

地球の周りの円軌道上を回る人工衛星がある：

円軌道より楕円軌道のほうが現実的ですね
とくに位置エネルギーと運動エネルギーを問題にするのであればなおさらです

No.2 ベストアンサー 回答者： siegmund 回答日時： 2002/10/15 00:18

今の話ですと，地球の中心からの距離を ｒとして，

ポテンシャル U(r) は力 F(r) と
(1)　　F(r) = - dU(r)/dr
となるように定義されています．
力 F(r) の大きさは GMm/r^2 ですが，
これは引力ですから r 方向(中心から外向き)と逆方向を向いています
(Gは万有引力定数，M は地球の質量，m は人工衛星の質量)．
したがって
(2)　　F(r) = - GMm/r^2
と考えてください．
(1)(2)を比べると(あるいは積分して)
(3)　　U(r) = -GMm/r + (定数)
となることがわかりますが，「無限遠を基準とする」というのは
(4)　　U(∞) = 0
となるように選ぶということです．
すなわち(3)の定数はゼロにしなさいということになります．

あとは ADEMU さんご紹介のページにもありますように
遠心力と引力の釣り合いから
(5)　　mv^2/r = GMm/r^2
で，両辺に r/2 を掛けると，左辺は
(6)　　mv^2/2 = T
右辺は
(7)　　GMm/2r = -U/2
になりますから，直ちに
(8)　　2T = -U
が得られます．

この関係式は力学でビリアル定理と言われるものの特別な場合になっています．
(8)の係数の２や -1 はどのような系かによって変わります．
調和振動子(ばね＋おもりの運動)で，１周期の運動エネルギーの平均値と
ポテンシャルエネルギーの平均値が等しくなっていますが(<T> = <U>)，
それもビリアル定理の一例です．

この回答への補足

丁寧な説明ありがとうございます。
ところで、下記のような表現では
上記設問の証明として足りないでしょうか？

無限遠を基準とした場合の位置エネルギー： U=-GMm/R
運動エネルギー： T=mv^2/2
この二つをそれぞれmについて解き連立させると
2T=U(-R/GM)v^2
が導かれる
ここで、円運動の運動方程式: m(v^2/R)=GMm/R^2
から
v^2=GM/R（第一宇宙速度)
これを上記の式に代入すると
2T=-U
となる。したがって与式(2T=-U)が成立する。

補足日時：2002/10/16 00:00

No.1 回答者： ADEMU 回答日時： 2002/10/14 21:08

参考ＵＲＬでわかりますでしょうか。

参考URL：http://www.f4.dion.ne.jp/~hiran/physics/utyusoku …

この回答への補足

ADEMUさん、ありがとうございました。
紹介していただいたURLのページとても役に立ちました。

第一宇宙速度の式を使えば、運動エネルギーと無限遠を基準とした場合の位置エネルギーの式を連立させて簡単に
2T=-Uの式を導くことができました。

内容すべて、きっちり理解したかと言われると、
ちょっと怪しいですが、「無限遠」という表現もなんとなく理解できました。
とにかく、ありがとうございました。

ところで、私の解法はここに示した方がよろしいでしょうか？

それと私の質問に変な部分がありましたね。
運動エネルギー、位置エネルギーともにTになっていましたが、
運動エネルギーT
位置エネルギーU
の誤りでした。失礼いたしました。

補足日時：2002/10/14 23:05

この回答へのお礼

ADEMUさんの上げていただいた参考URLで答えを出すことができました。ありがとうございました。

お礼日時：2002/10/18 08:26