No.2ベストアンサー
- 回答日時:
>の2πrというのがどこから来ているのがが分かりません。
<●電流密度は半径rで一定です。半径r、厚さdrの円環に流れる
電流は
i(2πr)dr
になります。
これをr=0~aについて積分すれば全電流Iになる。
>I=∫idsで∫πar^2・idsとかだと計算しても何か納得いきません。。<
●全電流を求めるに、それでは滅茶苦茶です。
一般的には
Aをπa²の断面領域として
I=∫[A] i(x,y) dxdy
ですが、これでは計算が面倒です。
そこで、極座標に変換すると、ヤコビアンは
J=(∂x/∂r)(∂y/∂θ)-(∂x/∂θ)(∂y/∂r)
=cosθ(rcosθ)-(-rsinθ)(sinθ)=r
だから
I=∫[r=0,a]∫[θ=0,2π] i(r,θ) J drdθ
=∫[r=0,a]∫[θ=0,2π] i(r,θ) r drdθ
となります。
i(r,θ)=i(r)
ですから、θの積分はすぐ出来て
I=∫[r=0,a] i(r) (2πr)dr
となる。
端折って、積分の微小領域を (2πr)dr とするのは、定石
です。
No.1
- 回答日時:
違います。
(e)
導線に流れる全電流をIとする。すると電流密度は kを比例定数
として i=k/r
I=∫[0→a] 2πridr=2πk∫[0→a] dr=2πka → k=I/2πa
したがって
i=I/(2πar)
0<r<aの磁界は
2πrH=∫[0→r] 2πridr=(I/a)∫[0→r] dr=(I/a)r → H=I/2πa
r>aのとき
2πrH=I → H=I/2πr
ちなみに
(d)は合っている。
(f)の答えは合っているが、途中がぼろい。
dΦ=μ₀Hdrvdt
は微分の次数が合わないのでよくない。
dΦ=(∫[b→b+l] μ₀Hdr)vdt
などとすべき。
そして
e=|dΦ/dt|=(μ₀vI/2π)log{(b+l)/b}
方向はレンツの法則から
l+b → b
の向き。起電力と速度が同じ記号なのはまずい。
回答ありがとうございます。
ミスやご指摘ありがとうございます。大変勉強になります。
ひとつ疑問があります。
↓↓↓
(e)
導線に流れる全電流をIとする。すると電流密度は kを比例定数
として i=k/r
I=∫[0→a] 2πridr=2πk∫[0→a] dr=2πka → k=I/2πa
したがって
i=I/(2πar)
(引用)
電流密度をrの関数で表す問題です。
iはrに反比例するということからi=k/rは理解出来ました。
その後の
I=∫[0→a] 2πridr=2πk∫[0→a] dr=2πka
の2πrというのがどこから来ているのがが分かりません。I=∫idsで∫πar^2・idsとかだと計算しても何か納得いきません。。
すみません。ここの所を教えて頂きたいです。よろしくお願いします。
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